Летающий спутник

Летающий спутник

Заработок для студента

Заработок для студента

 Заказать диплом

Заказать диплом

 Cкачать контрольную

Cкачать контрольную

 Курсовые работы

Курсовые работы

Репетиторы онлайн по любым предметам

Репетиторы онлайн по любым предметам

Выполнение дипломных, курсовых, контрольных работ

Выполнение дипломных, курсовых, контрольных работ

Магазин студенческих работ

Магазин студенческих работ

Диссертации на заказ

Диссертации на заказ

Заказать курсовую работу или скачать?

Заказать курсовую работу или скачать?

Эссе на заказ

Эссе на заказ

Банк рефератов и курсовых

Банк рефератов и курсовых

Курсовая по электротехнике Лабораторная работа Трехфазные цепи Лабораторные работы по физике

Расчет электротехнических цепей Лабораторная работа

Переходные процессы в цепи с резистором и конденсатором

Короткое замыкание цепи с резистором и конденсатором (разряд конденсатора на резистор)

Рассмотрим переходный процесс при коротком замыкании цепи конденсатор – резистор (рис. 4.11), если предварительно конденсатор был заряжен до напряжения Установившийся ток и напряжение на конденсаторе равны нулю.

Уравнение по второму закону Кирхгофа для свободных составляющих

Учитывая, что , запишем

Характеристическое уравнение имеет вид  Общее решение дает свободную 

 составляющую напряжения

 

, (4.14)

где   – постоянная интегрирования;  – корень характеристического уравнения;  – постоянная времени цепи.

С учетом (4.14) и нулевого значения установившегося напряжения получим напряжение на конденсаторе

 

Переходный ток в цепи

Кривые изменения напряжения на конденсаторе и тока в цепи во времени, имеющие вид экспонент, показаны на рис. 4.12.

С энергетической точки зрения, переходный процесс характеризуется переходом энергии электрического поля конденсатора в тепловую энергию в резисторе.

 

Включение цепи с резистором и конденсатором на постоянное напряжение (заряд конденсатора)

Из схемы, приведенной на рис. 4.13 а, следует, что установившаяся составляющая напряжения на конденсаторе

,

а свободная – по (4.18)

.

На основании второго закона коммутации при  = 0 

следовательно:  или , откуда .


Рис. 4.13

Переходное напряжение на конденсаторе

  (4.15)

Переходный ток в цепи

  (4.16)

Зависимости напряжений и токов от времени показаны на рис. 4.13 б. Из них видно, что напряжение на конденсаторе возрастает по экспоненциальному закону от нуля до напряжения источника, а ток уменьшается от начального значения до нуля также по экспоненте. Длительность их изменения определяется постоянной времени .

Расчет переходных процессов в разветвленных цепях постоянного и синусоидального токов не входит в задачу настоящей книги.

Электрические цепи с взаимной индуктивностью При рассмотрении цепей синусоидального тока до сих пор учитывалось только явление самоиндукции катушек, обусловленное током в цепи. Цепи, в которых наводятся ЭДС между двумя (и более) взаимно связанными катушками, называются индуктивно связанными цепями. Рассмотрим явление возникновения ЭДС в одном из контуров при изменении тока в другом.

Понятие переходного процесса При изучении предыдущего материала рассматривались установившиеся режимы работы электрических цепей с сосредоточенными параметрами, т.е. режимы, которые устанавливаются в цепи при неизменных напряжении, токе, сопротивлении и др.

Цепи несинусоидального тока Причин отличия кривых токов и напряжений от синусоидальной формы несколько. Во-первых, в генераторах переменного тока кривая распределения магнитной индукции вдоль воздушного зазора из-за конструктивного несовершенства машин может отличаться от синусоиды. Это приводит к возникновению в обмотках несинусоидальной ЭДС.

  В теории линейных цепей предполагается, что параметры всех сосредоточенных элементов: сопротивление резистора , индуктивность катушки , емкость конденсатора  – являются неизменными, не зависящими от токов и напряжений. Это предположение является идеализацией.


Расчет электротехнических цепей Лабораторная работа.