Летающий спутник

Летающий спутник

Заработок для студента

Заработок для студента

 Заказать диплом

Заказать диплом

 Cкачать контрольную

Cкачать контрольную

 Курсовые работы

Курсовые работы

Репетиторы онлайн по любым предметам

Репетиторы онлайн по любым предметам

Выполнение дипломных, курсовых, контрольных работ

Выполнение дипломных, курсовых, контрольных работ

Магазин студенческих работ

Магазин студенческих работ

Диссертации на заказ

Диссертации на заказ

Заказать курсовую работу или скачать?

Заказать курсовую работу или скачать?

Эссе на заказ

Эссе на заказ

Банк рефератов и курсовых

Банк рефератов и курсовых

Курсовая по электротехнике Лабораторная работа Трехфазные цепи Лабораторные работы по физике

Расчет электротехнических цепей Лабораторная работа

Нелинейные цепи переменного тока с ферромагнитными элементами

Нелинейные индуктивные элементы

 Нелинейная катушка представляет собой катушку, намотанную на замкнутый ферромагнитный сердечник, для которого зависимость магнитного потока в магнитопроводе от протекающего по обмотке тока нелинейная. Индуктивное сопротивление таких катушек, оказываемое переменному току, не постоянно, так как

.


На рис. 6.7 а показана катушка с ферромагнитным магнитопроводом (число витков катушки , сечение магнитопровода  и средняя длина магнитной линии ). Такая катушка является нелинейным элементом за счет нелинейная зависимость  материала сердечника (рис. 6.7 б).

 а) б)

Рис. 6.7

 Прохождение переменного тока через катушку с ферромагнитным магнитопроводом сопровождается магнитным гистерезисом и возникновением вихревых токов. Эти явления вызывают дополнительные потери в катушке. Потери мощности на гистерезис  пропорциональны частоте тока  площади петли гистерезиса (рис. 7.1) и объему магнитопровода. Определяются они по различным эмпирическим формулам, например,

  при  = 1,0...1,6 Тл, 

где  – коэффициент, зависящий от сорта стали;  – амплитуда магнитной индукции;  – масса магнитопровода.

 Потери мощности от вихревых токов рассчитывают по эмпирической формуле

где  – коэффициент, зависящий от сорта стали и размеров стальных листов.

 Для уменьшения потерь от вихревых токов магнитопровод выполняют не сплошным, а в виде пакета из стальных листов, изолированных друг от друга. Так, например, при частоте = 50 Гц применяют листы толщиной 0,25¼0,5 мм а при частотах порядка сотен и тысяч герц – 0,02¼0,05 мм.

 Потери в магнитопроводе от гистерезиса и вихревых токов называют потерями в стали.

 Таким образом, цепи переменного тока с ферромагнитными магнитопроводами являются нелинейными цепями, так как наличие магнитопровода приводит к искажению кривой тока.

 Схема замещения и векторная диаграмма катушки
с ферромагнитным магнитопроводом


Рассмотрим процессы в катушке с замкнутым ферромагнитным магнитопроводом, обмотка которой имеет   витков. Протекающий по обмотке ток  (рис. 6.8 а) создает магнитный поток. Основная часть этого потока  – замыкается по магнитопроводу, а меньшая часть – поток рассеяния , рассеивается в пространство. Обычно  составляет несколько процентов от . Если магнитопровод насыщен или имеет большой воздушный зазор, то поток  соизмерим с .

Рис. 6.8

 Если пренебречь активной составляющей сопротивления катушки и потоком рассеяния, то при питании катушки от источника синусоидального тока в ней будет возникать основной магнитный поток

. (6.4)

  Вследствие этого в витках катушки возникает ЭДС самоиндукции

. (6.5)

 Так как эта ЭДС равна напряжению источника, то

.  (6.6)

 Формулы (6.4) и (6.6) показывают, что вектор  опережает вектор  на 90°.

 Действующее значение этого напряжения

. (6.7)

  Построим векторную диаграмму идеальной катушки ( = 0,  = 0). За исходный вектор примем вектор максимального значения магнитного потока  (рис. 6.8 б). Вектор напряжения  опережает вектор магнитного потока на 90°, а вектор ЭДС самоиндукции  равен вектору напряжения , но противоположен по направлению. Вектор действующего значения тока через катушку  опережает вектор  на угол , обусловленный гистерезисом. Представим вектор суммой двух составляющих: активной – проекцией вектора тока на вектор напряжения  и реактивной , которую принято называть током намагничивания. Тогда

. (6.8)

 Этому уравнению соответствует схема замещения (рис. 6.8 в), где ток   обусловлен потерями в магнитопроводе:

.  (6.9)

 Составляющая – это ток через идеализированную катушку (катушка, в магнитопроводе которой нет потерь энергии).

 Схему на рис. 6.8 в можно преобразовать в другую схему (рис. 6.8 г), используя проводимости ветвей

  В схемах (рис. 6.8 в и г)  – соответственно активная составляющая сопротивления и активная составляющая проводимости, учитывающие потери мощности в магнитопроводе;  – реактивная составляющая сопротивления и реактивная составляющая проводимости, обусловленные основным магнитным потоком.

  В схеме замещения реальной катушки учитываем активное сопротивление катушки  и реактивное сопротивление , обусловленное магнитным потоком рассеяния (рис. 6.9 а, б). В этих схемах участок ab называют ветвью намагничивания.

  Запишем уравнение по второму закону Кирхгофа для схем (рис. 6.9) в комплексной форме

. (6.10)

  Применим это уравнение для построения векторной диаграммы реальной катушки (рис. 6.10). Угол, обусловленный гистерезисом

.

  Практически  или .

 Коэффициент мощности

.  (6.11)

 Активная мощность катушки с ферромагнитным магнитопроводом состоит из потерь мощности в проводах  и потерь мощности в магнитопроводе

 . (6.12)

 Чем больше угол , тем больше активная составляющая тока  и потери в магнитопроводе. Поэтому угол  называют углом потерь в магнитопроводе.


Решение задачи по теме «Двигатели постоянного тока»