Летающий спутник

Летающий спутник

Заработок для студента

Заработок для студента

 Заказать диплом

Заказать диплом

 Cкачать контрольную

Cкачать контрольную

 Курсовые работы

Курсовые работы

Репетиторы онлайн по любым предметам

Репетиторы онлайн по любым предметам

Выполнение дипломных, курсовых, контрольных работ

Выполнение дипломных, курсовых, контрольных работ

Магазин студенческих работ

Магазин студенческих работ

Диссертации на заказ

Диссертации на заказ

Заказать курсовую работу или скачать?

Заказать курсовую работу или скачать?

Эссе на заказ

Эссе на заказ

Банк рефератов и курсовых

Банк рефератов и курсовых

Ядерная физика Физика атомного ядра Школьный курс физики Лабораторные работы по физике

Контрольная по физике. Второе полугодие

Многолучевая интерференция

Интерференция возможна и при наложении когерентных волн от нескольких и даже бесконечного числа источников. Расчет интенсивности результирующего пучка также производится на основе универсального принципа суперпозиции, то есть сложением амплитуд с учетом фазовых соотношений и последующим вычислением интенсивности результирующего пучка. Одним из примеров многолучевых интерферометров является эталон Фабри – Перо, представляющий собой плоскопараллельную пластинку (возможно и воздушную), на поверхности которой нанесены отражающие покрытия.

  - коэффициент отражения,

  - коэффициент прохождения.

  - амплитуда отражения пучка,

  - амплитуда прохождения пучка.

  - закон сохранения энергии.

  - световые колебания в проходящем пучке,

  - номер пучка, а не волновое число,

  - порядок интерференции.

  - для отраженного пучка.

Для проходящего результирующего пучка:

.  (2.30)

Для отраженного результирующего пучка:

.  (2.31)

Перейдем к интенсивностям:

. (2.32)

 

 Здесь  (2.33)

где очевидно - фаза, набегающая между k- ым и ( k+1 ) – ым пучками, - угол преломления,   - оптическая разность хода между k- ым и ( k+1 ) – ым пучками.

Углы , при которых m принимает целые значения, соответствуют m-ому порядку интерференции, т.е. соответствующей светлой полосе.

Дифракция Принцип Гюйгенса-Френеля Дифракция Френеля

Зоны Френеля

Дифракция на оси от круглого отверстия

Дифракция на крае полуплоскости Результат дифракции Френеля на крае полубесконечной плоскости характеризуется проникновением части световой энергии в область геометрической тени.

Геометрическая оптика Следствие волновой природы света, полученное предельным переходом . При этом линейные размеры препятствий много больше размеров любой зоны Френеля и дифракционные эффекты пренебрежимо малы. В этом случае можно ввести понятие луча как линии, перпендикулярной волновым поверхностям. Траектория луча определяется принципом Ферма, согласно которому свет выбирает из всех возможных путей тот путь, который требует наименьшего времени для его прохождения

Условия Брэгга-Вульфа Нужно подчеркнуть, что кристалл отражает рентгеновские лучи только при определенных углах скольжения q, удовлетворяющих условию (*) и названных брэгговскими углами, то есть в отличие от зеркал оптики видимого света кристалл отражает рентгеновские лучи селективно.

Дисперсия света Нормальная и аномальная дисперсии Групповая и фазовая скорости

Рассеяние света. Основная идея: атомы и молекулы вещества и их совокупности под воздействием падающего на них излучения становятся источниками вторичного излучения.

Ослабление интенсивности света. В результате рассеяния плотность потока энергии падающего светового излучения ослабевает по мере распространения в среде

Электромагнитные волны на границе раздела сред Закон преломления Снеллиуса

Энергетические соотношения на границе раздела сред

При облучении установки наклонным  расфокусированным пучком света ( то есть угол   принадлежит непрерывному интервалу значений  ) выходная собирающая линза формирует в плоскости экрана светлые и темные чередующиеся интерференционные полосы, имеющие форму концентрических колец. Номер колец, то есть порядок интерференционных максимумов и минимумов убывает от центра к периферии.

  Рис.4.28 

 Рис.2.10 Принципиальная схема экспериментальной

  установки Фабри – Перо.

Зависимость интенсивности результирующего прошедшего пучка резко отличается от функции вида характерной для двухлучевой интерференции. Чем больше R, тем острее становятся максимумы, разделяемые широкими минимумами, одновременно увеличивается видность картины:

 

   (2.34)

Кривые 1 – 6 соответствуют увеличению коэффициента отражения от 0,04 до 0,90.

Практически неограниченное сужение максимумов пропускания при многолучевой интерференции позволяет реализовать на основе этого явления исключительно точные спектральные измерительные устройства.

Рис.2.11 Полосы равного наклона на экране Е в проходящем пучке.

Рис.2.12 Полосы равного наклона на экране Е в отраженном пучке (на Рис.2.10 не изображен ).


На главную