Летающий спутник

Летающий спутник

Заработок для студента

Заработок для студента

 Заказать диплом

Заказать диплом

 Cкачать контрольную

Cкачать контрольную

 Курсовые работы

Курсовые работы

Репетиторы онлайн по любым предметам

Репетиторы онлайн по любым предметам

Выполнение дипломных, курсовых, контрольных работ

Выполнение дипломных, курсовых, контрольных работ

Магазин студенческих работ

Магазин студенческих работ

Диссертации на заказ

Диссертации на заказ

Заказать курсовую работу или скачать?

Заказать курсовую работу или скачать?

Эссе на заказ

Эссе на заказ

Банк рефератов и курсовых

Банк рефератов и курсовых

Курсовая по электротехнике Резонанс напряжений Методы расчета сложных цепей Метод контурных токов Метод двух узлов Метод эквивалентного генератора Расчет цепей при наличии взаимной индуктивности Несинусоидальные токи Трехфазные цепи

Методы расчета электрических цепей в курсовой по электротехнике

Свойство взаимности

Рассмотрим еще одно важное свойство, имеющее место в сложных цепях, присущее линейным электрическим цепям, базирующееся на понятиях входных и взаимных проводимостей.

Рис.3.6. Схемы, иллюстрирующие принцип взаимности

;

.

Докажем, что взаимные проводимости Ykk и Ykn равны. Пусть для некоторой многоконтурной схемы составлена система уравнений по методу контурных токов, и главный определитель системы имеет вид

Этот определитель всегда симметричен относительно первой главной диагонали, проходящей через элементы Z11 – Znn, т.к. любой элемент Zkm=Zmk (сопротивления, расположенные на границе k-ого и m-ого контуров). У такого определителя строка m не отличается от столбца k и поэтому алгебраические дополнения, полученные вычеркиванием k-ой строки и m-ого столбца и наоборот, равны, следовательно

 . 85(3.12)

Пусть и  Þ .

Свойство взаимности: если ЭДС k-ой ветви вызывает в m-ой ветви ток Im, то, будучи перенесенным в m-ю ветвь, этот же источник вызовет ток той же амплитуды и фазы в k-ой ветви.

Цепи, обладающие такими свойствами, носят название обржатимых цепей. Все линейные цепи обратимы.

Теперь рассмотрим компонентное уравнение для линеаризованного источника тока (реального). Источники, имеющие линейную внешнюю характеристику, в дальнейшем будем называть линеаризованными источниками электрической энергии (реальные).

С достаточной для практики точностью внешние характеристики большинства реальных источников энергии могут быть приближенно представлены прямой линией, пересекающей оси токов и напряжений в точках 1 и 2 (рис. 18):

 


Соответствующие режимам холостого хода () и короткого замыкания источника ().

Линеаризованный источник тока может быть представлен моделирующей цепью, состоящей из идеального источника J и внутренней проводимости Gвн.

Действительно уравнение прямой, проходящей через две точки с координатами 1 (I1, U1) и 2 (I2, U2) (рис. 18) имеет вид:

. (28)

Используя уравнение (28), выразим ток I как функцию напряжения на зажимах источника:

. (29)

Как следует из выражения (29), ток линеаризованного источника состоит из двух составляющих. Первая Iкз не зависит от напряжения на зажимах источника. Ее можно рассматривать как ток некоторого идеального источника тока .

Вторая составляющая тока  прямо пропорциональна напряжению на зажимах источника, поэтому ее можно интерпретировать как ток, через некоторую (внутреннюю) проводимость , к которой приложено напряжение U.

Таким образом, выражению (29) можно поставить в соответствие схему замещения, изображенную на рис. 19.

 


. (30)

Зависимость между током и напряжением на зажимах соответствующей моделирующей цепи определяется уравнением

. (31)

Из уравнения (31) следует, что при неизменном  с уменьшением внутренней проводимости источника Gвн внешняя характеристика линеаризованного источника тока приближается к внешней характеристике идеального источника тока. В пределе, при Gвн=0, линеаризованный источник тока вырождается в идеальный источник тока.


Методы расчета электрических цепей в курсовой по электротехнике