Летающий спутник

Летающий спутник

Заработок для студента

Заработок для студента

 Заказать диплом

Заказать диплом

 Cкачать контрольную

Cкачать контрольную

 Курсовые работы

Курсовые работы

Репетиторы онлайн по любым предметам

Репетиторы онлайн по любым предметам

Выполнение дипломных, курсовых, контрольных работ

Выполнение дипломных, курсовых, контрольных работ

Магазин студенческих работ

Магазин студенческих работ

Диссертации на заказ

Диссертации на заказ

Заказать курсовую работу или скачать?

Заказать курсовую работу или скачать?

Эссе на заказ

Эссе на заказ

Банк рефератов и курсовых

Банк рефератов и курсовых

Курсовая по электротехнике Резонанс напряжений Методы расчета сложных цепей Метод контурных токов Метод двух узлов Метод эквивалентного генератора Расчет цепей при наличии взаимной индуктивности Несинусоидальные токи Трехфазные цепи

Методы расчета электрических цепей в курсовой по электротехнике

Пульсирующее магнитное поле

Вращающееся магнитное поле нашло исключительно широкое практическое применение. С его помощью реализован принцип работы большинства электрических машин (асинхронные и синхронные двигатели, образующие класс трехфазных машин, а также двухфазные двигатели переменного тока). Рассмотрение этого вопроса начнем с понятия пульсирующего поля.

Рис.5.1. Условное представление катушки индуктивности

Пусть по катушке протекает синусоидальный ток i = Imsin(wt + ji). Этот ток вызовет синусоидальный магнитный поток, причем направление тока и магнитного потока определяется по правилу правоходового винта.

Из соотношения

  109(5.1) 

имеем

 . 110(5.2)

Соответственно магнитная индукция

  B = Bmsin(wt+ji).  111(5.3)

Ток и магнитный поток изменяются в фазе. Поскольку ток синусоидален, то синусоидальными являются магнитный поток и магнитная индукция, т.е. магнитный поток меняется как по величине, так и по направлению (рис. 5.1) - это и есть пульсирующее магнитное поле. 

Причем ЭДС, направленная к узлу, берется с положительном знаком, а направленная от узла – с отрицательным.

Точно также поступаем и с источниками тока J. Если ток источника направлен к узлу, берем его в правую часть уравнения со знаком плюс. Если ток источника тока направлен от узла, то его в правую часть уравнения берут со знаком минус.

Уравнения (67) не зависят от выбранных положительных направлений токов в ветвях.

Так как в первой ветви находится идеальный источник ЭДС, то , однако , следовательно

. (68)

Таким образом остаются неизвестными лишь два потенциала  и . В этой связи, в системе уравнений (67), уравнение для четвертого узла лишнее (избыточное), так как для определения двух неизвестных, необходимо иметь два уравнения. Следовательно, система уравнений (67) преобразуется к виду:

. (69)

Теперь для решения системы уравнений (69) необходимо определить проводимости ветвей: :

;

.

Далее определяем собственные проводимости  и общие проводимости .

 (70)

.

Теперь рассчитываем правые части системы уравнений (69):

 (71)

Подставим в (69) численные значения найденных коэффициентов и потенциала , получим:

, далее

И теперь окончательно получаем систему уравнений для определения потенциалов  и :

.

Решим эту систему уравнений при помощи определителей:

 (73)

. (74)

Таким образом:

 (75)

.


Далее определяем токи:

.

Проверим правильность расчета, используя уравнения пункта (5) и (8):

 (77)

Таким образом, в пределах погрешности расчета, полученные результаты совпадают с ранее полученными, что говорит о верности расчета.


Методы расчета электрических цепей в курсовой по электротехнике